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高能非弹性中子散射谱仪在东莞揭牌
高能 非弹性 中子散射谱仪
2023/12/20
2023年11月12日，由中国科学院高能物理研究所（以下简称高能所）与中山大学共建的高能非弹性中子散射谱仪（以下简称高能非弹谱仪）在中国散裂中子源园区揭牌。这是中国散裂中子源首台非弹性散射类型谱仪，也是国内首台中高能非弹性中子散射谱仪，填补了我国百meV以上中高能非弹性中子散射的空白。
中山大学与散裂中子源科学中心合作建设的高能直接几何非弹性中子散射飞行时间谱仪(以下简称“中大谱仪”)2023年11月12日在位于东莞的中国散裂中子源正式揭牌，预计于明年正式投入使用。
壳效应对深部非弹性碰撞的影响
壳效应 深部非弹性碰撞
2009/12/8
在高于相互作用位垒30%的能量下, 对对称系统154Sm+154Sm和144Sm+144Sm进行了运动学上的完全测量. 选择这两个系统是因为它们具有不同的内部结构: 144Sm有N=82的中子闭壳层, 属球形基态构型; 154Sm则在这个壳层外还有10个中子, 是强形变核. 在全部动能损失范围内, 所测得的两个反应的质量分布宽度是相近的, 但在能量损失小时, 144Sm系统的电荷分布宽度要大得多....
复合核非弹性道中的辐射俘获过程
非弹性道 辐射俘获过程 复合核
2009/11/24
本文在文献[1]提出的核反应机制—复合核首先衰变到复弹性道, 复弹性波在核外区通过长程电磁相互作用而被俘获到低激发的单粒子束缚态并放出光子—的物理概念基础上, 考虑非弹性波的辐射俘获过程.
从S矩阵理论出发, 导出了复合核非弹性波在核外区被俘获的截面计算公式. 然后联系光学模型及带有宽度涨落修正的Hauser-Feshbach统计理论, 得到了便于计算的公式.
对51V等几个核的数值计算结果表...
大横动量的部分子在深度非弹性散射中的行为
行为 非弹性散射 部分子
2009/8/13
本文把核子态用FOCK空间各个组态分量来表示, 并且在结构函数中引入了部分子的横动量作为一个自由度, 计算了价夸克态分量和非价夸克态中的粲夸克分量对虚光子纵横截面比的贡献, 结果与实验数据符合较好. 同时找到了Callan-Gross关系与实验数据偏离的因素.
非弹性度和集团数在高能极限下的行为
强子碰撞 强子化 非弹性度 部分子
2009/7/30
在胶子相互作用模型基础上作了两点改进,把所有部分子的相互作用(qq,qg,gg)都包括进来,并考虑部分子分布函数随能量标度的演化.在没有区分软硬过程的贡献及部分子分布函数的具体形式下,导出了非弹性度和集团数在高能极限下的行为.
在Glauber多重散射理论框架下,使用跃迁密度方法和3种NN湮没势,计算了入射动量为600MeV/c的反质子在12C上的非弹性散射微分截面.理论曲线与实验数据符合得甚好
小横动量半深度非弹性散射的量子色动力学因子化
半深度非弹性散射 量子色动力学 因子化
2008/11/28
论证了在小横动量区域内半深度非弹性散射量子色动力学因子化公式. 为完成因子化, 引进了依赖于横动量的部分子分布函数和碎裂函数, 并扣除了软胶子辐射. 在单圈图的情形下, 证明了因子化的成立, 同时论证了在微扰论的任意阶该因子化的正确性.
高能强子与原子核碰撞的受伤核子数分布和非弹性截面的计算
强子—原子核碰撞 受伤核子 非弹性截面
2008/1/28
在对超高能区宇宙线产生的广延大气簇射的模拟计算中注意到,质子—空气核碰撞中的受伤核子数分布和非弹性截面对于簇射的纵向发展有着重要的影响.本文依据符合现有加速器能区的有关质子—质子作用截面的经验公式,对超高能区的质子与空气核碰撞的受伤核子数分布和非弹性截面做了计算.
在羊八井测量初级宇宙线直达质子研究质子和空气核非弹性作用截面
强子量能器 ARGO 大气簇射 反符合 p-air非弹性作用截面
2008/1/27
提出了一种在高海拔通过测量直达质子来确定质子和空气核(p-air)的非弹性作用截面的方法, 并通过Monte Carlo模拟, 研究了其可行性. 假定将一台类似于KASCADE的强子量能器设置在西藏羊八井ARGO探测器的中央,选择大气簇射(AS)轴心落在强子量能器内的事例, 用全覆盖ARGO阵列作AS的反符合,用强子量能器测量非伴随的高能强子,即能以已知的效率得到一个直达质子事例样本. 利用这个样...
p-A作用的非弹性度及对靶核质量的依赖
强子-核作用 非弹性度 核碰撞几何 Monte-Carlo产生器
2008/1/26
采用核碰撞几何和强子作用二分量模型,建立了p-N和p-A作用的MOnte-Carlo产生器.用这个产生器,研究了p-A作用的非弹性度分布和平均非弹性度,以及它们对靶核质量的依赖关系.
中能区反质子与核的非弹性散射
反质子 非弹性散射 光学势 扭曲波冲量近似
2008/1/26
运用多次散射理论的光学势获得反质子的扭曲波.在扭曲波冲量近似下,讨论了中能区反质子与原子核的非弹性散射.考虑了反质子能量从180MeV到1800MeV这一能区12C,的2+,3-态微分截面.在这一能区的低能端,(E=180MeV)DWIA能够很好的符合实验,同时,预示了更高能量可能出现的微分截面的理论结果.
散射幅的渐近行为和高能非弹性作用
2007/12/13
假设当t<0时,真空Regge极点变为一对共轭复数,计算了高能道么正积分的弹性部分,结果亦得到应有一系列的支点。弹性积分不可能得到相应其他Regge极点的渐近项。把Regge表示推广应用到非弹性过程,得到有限粒子束的产生截面随(Ins)-3下降。要使总截面趋于常数,则束数应达到Ins的数量级。